无穷级数
定义
一般的,如果给定一个数列u1,u2,u3,...un,...,u_1, u_2, u_3, ... u_n, ... ,u1,u2,u3,...un,...,,那么由这个梳理构成的表达式u1+u2+u3+...+un+...u_1+u_2+u_3+...+u_n+...u1+u2+u3+...+un+...叫做(常数项)无穷级数,简称(常数项)级数,记作∑i=1∞ui\sum\limits_{i=1}^{\infin}u_ii=1∑∞ui,其中第n项叫做级数的一般项。取前n项求和,得到sn=∑i=1nuns_n=\sum\limits_{i=1}^nu_nsn=i=1∑nun,叫做级数的部分和。
如果级数∑i=1∞ui\sum\limits_{i=1}^{\infin}u_ii=1∑∞ui的部分和数列{sn}\{s_n\}{sn}有极限sss,称无穷级数∑i=1∞ui\sum\limits_{i=1}^{\infin}u_ii=1∑∞ui收敛,这时s叫做级数的和。如果{sn}\{s_n\}{sn}不收敛,则称无穷级数∑i=1∞ui\sum\limits_{i=1}^{\infin}u_ii=1∑∞ui发散。
当级数收敛时rn=s−snr_n=s-s_nrn=s−sn叫做级数的余项。
性质
- 性质1:如果级数∑i=1∞ui\sum\limits_{i=1}^{\infin}u_ii=1∑∞ui收敛于和s,那么级数∑i=1∞kui\sum\limits_{i=1}^{\infin}ku_ii=1∑∞kui收敛于ksksks.
证明:设∑i=1∞ui\sum\limits_{i=1}^{\infin}u_ii=1∑∞ui与∑i=1∞kui\sum\limits_{i=1}^{\infin}ku_ii=1∑∞kui的部分和分别是sns_nsn和σn\sigma_nσn,根据定义,有limn→∞sn=s\lim\limits_{n\to\infin}s_n=sn→∞limsn=s,σn=ku1+ku2+....=k(u1+u2+...)=ksn\sigma_n=ku_1+k_u2+....=k(u_1+u_2+...)=ks_nσn=ku1+ku2+....=k(u1+u2+...)=ksn,∴limn→∞∑i=1∞kui=ks\therefore \lim\limits_{n\to\infin}\sum\limits_{i=1}^{\infin}ku_i=ks∴n→∞limi=1∑∞kui=ks
推论:级数的每一项乘以一个不为零的常数(可以不同)之后,级数的收敛性不变。(证明可以通过定义和夹逼定理,取常数中的最大值和最小值进行逼近)。 - 性质2:如果级数∑i=1∞ui\sum\limits_{i=1}^{\infin}u_ii=1∑∞ui和∑i=1∞vi\sum\limits_{i=1}^{\infin}v_ii=1∑∞vi分别收敛于sss和σ\sigmaσ,则级数∑i=1∞(ui±vi)\sum\limits_{i=1}^{\infin}(u_i\pm v_i)i=1∑∞(ui±vi)收敛于s±σs\pm\sigmas±σ. 根据定义,结合极限的性质,容易证明。
- 性质3:在级数中增加、减少或者改变有限项,不会改变级数的收敛性。
- 性质4:如果级数收敛,那么对这个级数的任意项加括号之后组成的新级数,仍然收敛,且其和不变。(加括号之后收敛,之前不一定收敛,比如(1±1),(1±1))
- 性质5:级数收敛的必要条件:如果级数∑i=n∞un\sum\limits_{i=n}^{\infin}u_ni=n∑∞un收敛,那么它的一般项unu_nun趋于0.
证明:设级数的部分和为sns_nsn,则limn→∞sn=s\lim\limits_{n\to\infin}s_n=sn→∞limsn=s,limn→∞un=limn→∞sn−limn→∞sn−1=s−s=0\lim\limits_{n\to\infin}u_n=\lim\limits_{n\to\infin}s_n-\lim\limits_{n\to\infin}s_{n-1}=s-s=0n→∞limun=n→∞limsn−n→∞limsn−1=s−s=0
问题:讨论级数∑n=1∞un=∑n=1∞nα\sum\limits_{n=1}^{\infin}u_n=\sum\limits_{n=1}^{\infin}n^\alphan=1∑∞un=n=1∑∞nα何时收敛。
当α≥0\alpha\ge0α≥0,un>1u_n>1un>1,此时,部分和sns_nsn发散,此时级数必然发散。
当α<−1\alpha<-1α<−1,∣un+1+un+2+...un+p∣=∣(n+1)α+(n+2)α+...+(n+p)α∣<∣p(n+1)α∣|u_{n+1}+u_{n+2}+...u_{n+p}|=|(n+1)^\alpha+(n+2)^\alpha+...+(n+p)^\alpha|<|p(n+1)^\alpha|∣un+1+un+2+...un+p∣=∣(n+1)α+(n+2)α+...+(n+p)α∣<∣p(n+1)α∣,根据柯西审敛定理,对于任意小的正数ϵ\epsilonϵ,都有∣p(n+1)α∣<ϵ|p(n+1)^\alpha|<\epsilon∣p(n+1)α∣<ϵ,只需要n>(ϵp)1α−1n>(\frac{\epsilon}{p})^\frac{1}{\alpha}-1n>(pϵ)α1−1
当α=−1时\alpha=-1时α=−1时,级数发散;
当α∈(−1,0)\alpha \in(-1,0)α∈(−1,0),其每一项都比α=−1\alpha=-1α=−1时要大,故发散。
- 柯西审敛定理
级数∑i=1∞ui\sum\limits_{i=1}^{\infin}u_ii=1∑∞ui收敛的充分必要条件是对于任意给定的正整数ϵ\epsilonϵ,总存在正整数N,使得当n>Nn>Nn>N时,对于任意正整数p都有
∣∑i=1pun+i∣<ϵ|\sum_{i=1}^pu_{n+i}|<\epsilon∣i=1∑pun+i∣<ϵ
正项级数审敛法
- 定理1:正项级数∑n=1∞un\sum\limits_{n=1}^{\infin}u_nn=1∑∞un收敛的充分必要条件是,它的部分和数列{s_n}有界。注意是正项级数。
- 定理2:比较审敛法:
设级数∑i=n∞un\sum\limits_{i=n}^{\infin}u_ni=n∑∞un和∑i=n∞vn\sum\limits_{i=n}^{\infin}v_ni=n∑∞vn都是正项级数,且un≤vn(n=1,2,...)u_n\le v_n(n=1, 2,...)un≤vn(n=1,2,...),若级数∑i=n∞vn\sum\limits_{i=n}^{\infin}v_ni=n∑∞vn收敛,则级数∑i=n∞un\sum\limits_{i=n}^{\infin}u_ni=n∑∞un也收敛;若∑i=n∞un\sum\limits_{i=n}^{\infin}u_ni=n∑∞un发散,则∑i=n∞vn\sum\limits_{i=n}^{\infin}v_ni=n∑∞vn也发散。 - 定理3:比较审敛法的极限形式
设级数∑i=n∞un\sum\limits_{i=n}^{\infin}u_ni=n∑∞un和∑i=n∞vn\sum\limits_{i=n}^{\infin}v_ni=n∑∞vn都是正项级数,
(1)如果limn→∞unvn=l(0≤l<+∞)\lim\limits_{n\to\infin}\frac{u_n}{v_n}=l(0\le l<+\infin)n→∞limvnun=l(0≤l<+∞),且级数∑i=n∞vn\sum\limits_{i=n}^{\infin}v_ni=n∑∞vn收敛,那么级数∑i=n∞un\sum\limits_{i=n}^{\infin}u_ni=n∑∞un也收敛;
(2)如果limn→∞unvn=l(l>0)\lim\limits_{n\to\infin}\frac{u_n}{v_n}=l(l>0)n→∞limvnun=l(l>0),且级数∑i=n∞vn\sum\limits_{i=n}^{\infin}v_ni=n∑∞vn发散,那么级数∑i=n∞un\sum\limits_{i=n}^{\infin}u_ni=n∑∞un也发散;
这个定理的一个直观理解是,如果对于级数的每一项,unu_nun和vnv_nvn是同阶或者更高阶,无穷小。∑i=n∞vn收敛⟹∑i=n∞un收敛\sum\limits_{i=n}^{\infin}v_n收敛\implies \sum\limits_{i=n}^{\infin}u_n收敛i=n∑∞vn收敛⟹i=n∑∞un收敛 - 定理4:比值审敛法,达朗贝尔判别法:设级数∑i=n∞un\sum\limits_{i=n}^{\infin}u_ni=n∑∞un是正项级数,如果
limn→∞unun−1=ρ\lim\limits_{n\to\infin}\frac{u_n}{u_{n-1}}=\rhon→∞limun−1un=ρ,当ρ<1\rho<1ρ<1时,级数收敛;当ρ>1\rho>1ρ>1时,级数发散;当ρ=1\rho=1ρ=1时,级数可能收敛也可能发散;
这个定理的一个直观理解,如果当n→∞n\to\infinn→∞时,unu_nun趋于等比数列,则其收敛性和等比数列类似。 - 定理5:根式审敛法,柯西判别法
设级数∑i=n∞un\sum\limits_{i=n}^{\infin}u_ni=n∑∞un为正项级数,如果limn→∞unn=ρ\lim\limits_{n\to\infin}\sqrt[n]{u_n}=\rhon→∞limnun=ρ,当ρ<1\rho<1ρ<1时,级数收敛;当ρ>1\rho>1ρ>1时,级数发散;当ρ=1\rho=1ρ=1时,级数可能收敛也可能发散;
证明:因为limn→∞unn=ρ\lim\limits_{n\to\infin}\sqrt[n]{u_n}=\rhon→∞limnun=ρ,设当n>N时,对于任意n都有unn<ρ+ϵ<1\sqrt[n]{u_n}<\rho+\epsilon<1nun<ρ+ϵ<1,所以,当n>N时,总有un<(ρ+ϵ)nu_n<(\rho+\epsilon)^nun<(ρ+ϵ)n,后者是个公比为ρ+ϵ\rho+\epsilonρ+ϵ的等比数列,公比小于1,根据比较审敛法,级数∑i=n∞un\sum\limits_{i=n}^{\infin}u_ni=n∑∞un收敛。 - 定理6:极限审敛法:
若级数∑i=n∞un\sum\limits_{i=n}^{\infin}u_ni=n∑∞un为正项级数,
(1)若limn→∞nun=l(l>0)\lim\limits_{n\to\infin}nu_n=l(l>0)n→∞limnun=l(l>0),则级数∑i=n∞un\sum\limits_{i=n}^{\infin}u_ni=n∑∞un发散;
(2)若limn→∞npun=l(l∈[0,∞),p>1)\lim\limits_{n\to\infin}n^pu_n=l(l\in[0,\infin), p>1)n→∞limnpun=l(l∈[0,∞),p>1),则级数∑i=n∞un\sum\limits_{i=n}^{\infin}u_ni=n∑∞un收敛;
说明unu_nun是1np\frac{1}{n^p}np1的同阶无穷小,具有相同的收敛性;
交错级数审敛法
交错级数:各项是正负相间的。
- 定理7:莱布尼茨定理
若交错级数∑i=n∞(−1)n−1un\sum\limits_{i=n}^{\infin}(-1)^{n-1}u_ni=n∑∞(−1)n−1un满足条件
(1) un≥un+1(n=1,2,3,...)u_n\ge u{n+1} (n=1,2,3,...)un≥un+1(n=1,2,3,...),
(2)limn→∞un=0\lim\limits_{n\to\infin}u_n=0n→∞limun=0,
那么级数收敛,且其和小于sn≤u1s_n\le u_1sn≤u1,余项∣rn∣≤un+1|r_n|\le u_{n+1}∣rn∣≤un+1
绝对收敛与条件收敛:
若级数∑i=n∞un\sum\limits_{i=n}^{\infin}u_ni=n∑∞un各项绝对值构成的级数∑i=n∞∣un∣\sum\limits_{i=n}^{\infin}|u_n|i=n∑∞∣un∣收敛,则成为绝对收敛,∑i=n∞un\sum\limits_{i=n}^{\infin}u_ni=n∑∞un收敛而∑i=n∞∣un∣\sum\limits_{i=n}^{\infin}|u_n|i=n∑∞∣un∣不收敛,称为条件收敛。 - 定理10:绝对收敛级数的乘法:
设级数∑i=n∞un\sum\limits_{i=n}^{\infin}u_ni=n∑∞un和∑i=n∞vn\sum\limits_{i=n}^{\infin}v_ni=n∑∞vn都绝对收敛,其和分别为sss和σ\sigmaσ,则他们的柯西乘积u1v1+(u1v2+u2v1)+...∑i=1nu1vn−1+...u_1v_1+(u_1v_2+u_2v_1)+...\sum\limits_{i=1}^{n}u_1v_{n-1}+...u1v1+(u1v2+u2v1)+...i=1∑nu1vn−1+...也绝对收敛,其和为sσs\sigmasσ.
幂级数
如果给定一个在区间I上的函数列,u1(x),u2(x),...,un(x),...u_1(x), u_2(x), ... , u_n(x), ...u1(x),u2(x),...,un(x),...,那么由这个函数列构成的表达式f(x)=u1(x)+u2(x)+...+un(x)+...f(x)=u_1(x)+u_2(x)+... +u_n(x)+...f(x)=u1(x)+u2(x)+...+un(x)+...,称为定义在区间I上的(函数项)无穷级数,简称(函数项)级数。对于每个确定的值x0∈Ix_0\in Ix0∈I,级数f(x0)f(x_0)f(x0)可能收敛也可能发散,如果收敛,就称x0x_0x0是级数的收敛点,否则称为发散点,收敛点的全体称为收敛域,发散点的全体,称为发散域。对于收敛域内的一点x,函数项级数称为一个收敛的常数项级数,因而有一组确定的和s,这样在收敛域上,函数项级数的和是x的函数s(x)s(x)s(x),通常称为函数项级数的和函数。
幂级数及其收敛性
幂级数:函数项级数中常见的一类是每一项都是常数和幂函数相乘的形式,即所谓幂级数,它的形式是
∑n=0∞anxn=a0+a1x+a2x2+...+anxn+...\sum_{n=0}^{\infin}a_nx^n=a_0+a_1x+a_2x^2+...+a_nx^n+...n=0∑∞anxn=a0+a1x+a2x2+...+anxn+...
- 定理1:阿贝尔定理:
如果级数∑n=0∞anxn\sum\limits_{n=0}^{\infin}a_nx^nn=0∑∞anxn在x0(x0≠0)x_0(x_0\ne0)x0(x0=0)收敛,则对于所有∣x∣<∣x0∣|x|<|x_0|∣x∣<∣x0∣的所有点,都收敛。反之,如果级数在x0x_0x0处发散,对于所有∣x∣>∣x0∣|x|>|x_0|∣x∣>∣x0∣,级数都发散。 - 定理2:如果limn→∞∣an+1an∣=ρ\lim\limits_{n\to\infin}\left|\frac{a_{n+1}}{a_n}\right|=\rhon→∞limanan+1=ρ其中an,an+1a_{n}, a_{n+1}an,an+1是相邻两项的系数,则级数收敛域:
R={1ρρ≠0+∞ρ=00ρ=+∞R= \begin{cases} \begin{aligned} &\frac{1}{\rho} \space\space&\rho\ne0\\ &+\infin&\rho=0\\ &0&\rho=+\infin\\ \end{aligned} \end{cases} R=⎩⎨⎧ρ1 +∞0ρ=0ρ=0ρ=+∞
问题:在收敛域内的意义是明确的,可以使用无穷级数来逼近和函数。如果不在收敛域内,则完全不能逼近?如果是个低阶无穷大,有意义吗?
幂级数运算的性质
幂级数∑n=0∞anxn\sum\limits_{n=0}^{\infin}a_nx^nn=0∑∞anxn和∑n=0∞bnxn\sum\limits_{n=0}^{\infin}b_nx^nn=0∑∞bnxn分别在区间(−R,R)(-R,R)(−R,R)和(−R′,R′)(-R',R')(−R′,R′)上收敛,则二者加和、差、柯西乘积都收敛,收敛域取两者较小的集合。但是两者相除可能会比原来的收敛域小的多。
- 性质1:幂级数∑n=0∞anxn\sum\limits_{n=0}^{\infin}a_nx^nn=0∑∞anxn在其收敛域I上连续。
- 性质2: 幂级数∑n=0∞anxn\sum\limits_{n=0}^{\infin}a_nx^nn=0∑∞anxn在其收敛域I上可积,并有逐项积分公式:
∫0xs(t)dt=∫0x[∑0∞antn]dt=∑0∞∫0xantndt=∑0∞ann+1xn+1(x∈I)\begin{aligned} \int_0^xs(t)dt&=\int_0^x[\sum_0^\infin a_nt^n]dt\\ &=\sum_0^\infin\int_0^xa_nt^ndt\\ &=\sum_0^\infin\frac{a_n}{n+1}x^{n+1}\space(x\in I) \end{aligned} ∫0xs(t)dt=∫0x[0∑∞antn]dt=0∑∞∫0xantndt=0∑∞n+1anxn+1 (x∈I)
逐项积分后所得幂级数和原级数具有相同的收敛半径。 - 性质3:幂级数∑n=0∞anxn\sum\limits_{n=0}^{\infin}a_nx^nn=0∑∞anxn在其收敛区间(−R,R)(-R,R)(−R,R)逐项可导,且有逐项求导公式,
s′(x)=(∑n=0∞anxn)′=∑n=0∞nanxn−1(∣x∣<R)s'(x)=\left(\sum_{n=0}^\infin a_nx^n\right)'=\sum_{n=0}^\infin na_nx^{n-1}(|x|<R)s′(x)=(n=0∑∞anxn)′=n=0∑∞nanxn−1(∣x∣<R) - 看性质2和性质3,常数项里不是多了个n吗?(一个是1/(n+1),一个n)为什么还会说收敛半径不变呢?参照定理2,看逐项积分的情况。逐项积分后的级数为∑n=0∞nanxn−1\sum\limits_{n=0}^\infin na_nx^{n-1}n=0∑∞nanxn−1,其常数项bn=ann+1b_n=\frac{a_n}{n+1}bn=n+1an,limn→∞∣bn+1bn∣=limn→∞∣an+1an⋅nn+1∣=limn→∞∣an+1an∣=ρ\lim\limits_{n\to\infin}\left|\frac{b_{n+1}}{b_n}\right|=\lim\limits_{n\to\infin}\left|\frac{a_{n+1}}{a_n}\cdot\frac{n}{n+1}\right|=\lim\limits_{n\to\infin}\left|\frac{a_{n+1}}{a_n}\right|=\rhon→∞limbnbn+1=n→∞limanan+1⋅n+1n=n→∞limanan+1=ρ故两者具有相同的收敛半径。
常数项级数如果单项乘以n或者除以n就有可能会导致收敛性改变,为什么函数项级数不会有这个问题?例如对于常数项级数∑n∞un=∑n∞1n2\sum\limits_{n}^\infin u_n=\sum\limits_{n}^\infin\frac1{n^2}n∑∞un=n∑∞n21是收敛的,但是∑n∞unn=∑n∞1n\sum\limits_{n}^\infin u_nn=\sum\limits_{n}^\infin\frac 1{n}n∑∞unn=n∑∞n1发散,但是∑n∞un(x)=∑n∞xn2\sum\limits_{n}^\infin u_n(x)=\sum\limits_{n}^\infin\frac x{n^2}n∑∞un(x)=n∑∞n2x收敛域是[−1,1][-1,1][−1,1],∑n∞un(x)n=∑n∞nxn2\sum\limits_{n}^\infin u_n(x)n=\sum\limits_{n}^\infin\frac {nx}{n^2}n∑∞un(x)n=n∑∞n2nx收敛域是[-1,1),收敛半径看似没变,只是少了一个收敛点。乘以多项式是不会改变收敛半径的,增加什么样的n的变量会改变x的收敛半径呢?也容易看到,比如ana^nan,会把收敛域变成原来的1/a1/a1/a.
函数展开成幂级数
假设f(x)f(x)f(x)能展开成如下幂级数形式
f(x)=∑n=0∞an(x−x0)=a0+a1(x−x0)+a2(x−x0)2+...+...f(x)=\sum_{n=0}^\infin a_n(x-x_0)=a_0+a_1(x-x_0)+a_2(x-x_0)^2+...+...f(x)=n=0∑∞an(x−x0)=a0+a1(x−x0)+a2(x−x0)2+...+...
则有f(x)f(x)f(x)在U(x0)U(x_0)U(x0)内具有任意阶导数,且
f(n)(x)=n!an+∑k=n+1∞k!(k−n)!ak(x−x0)k−nf^{(n)}(x)=n!a_n+\sum_{k=n+1}^\infin\frac{k!}{(k-n)!}a_k(x-x_0)^{k-n}f(n)(x)=n!an+k=n+1∑∞(k−n)!k!ak(x−x0)k−n
在x=x0x=x_0x=x0处,后面的求和项为0, 故an=f(n)(x0)n!a_n=\frac{f^{(n)}(x_0)}{n!}an=n!f(n)(x0)
这叫做函数f(x)f(x)f(x)在x0x_0x0处的泰勒级数。
傅里叶级数
如何研究非正弦周期函数呢?,可以将周期为T=2π/ωT=2\pi/\omegaT=2π/ω的周期函数用一系列以T为周期的正弦函数来表示,记作
f(t)=A0+∑n=1∞Ansin(nωt+φn)f(t)=A_0+\sum_{n=1}^\infin A_n sin(n\omega t+\varphi_n)f(t)=A0+n=1∑∞Ansin(nωt+φn)
可以再做变形得到,
f(t)=A0+∑n=1∞Ansin(nωt)cosφ+Ancos(nωt)sinφf(t)=A_0+\sum_{n=1}^\infin A_n sin(n\omega t)cos\varphi+A_n cos(n\omega t)sin\varphif(t)=A0+n=1∑∞Ansin(nωt)cosφ+Ancos(nωt)sinφ
进行变量替换
a02=A0,an=Ansinφ,bn=Ancosφ,2π2l=ω(T=2l)\frac{a_0}{2}=A_0, a_n=A_nsin\varphi, b_n=A_ncos\varphi, \frac{2\pi}{2l}=\omega(T=2l)2a0=A0,an=Ansinφ,bn=Ancosφ,2l2π=ω(T=2l)
得到
f(t)=a02+∑n=1∞ancos(nπtl)+bnsin(nπtl)f(t)=\frac{a_0}{2}+\sum_{n=1}^\infin a_n cos(\frac{n\pi t}{l})+b_n sin(\frac{n\pi t}{l})f(t)=2a0+n=1∑∞ancos(lnπt)+bnsin(lnπt)
令
x=πtlx=\frac{\pi t}{l}x=lπt
这样就把以2l为周期的函数变换成了以2π2\pi2π为周期的函数,研究起来方便。当然,研究2l2l2l为周期的函数也是没有问题的。
- 三角函数的正交性:三角函数系在[−l,l][-l, l][−l,l]上正交(即任意两个不同三角函数乘积的积分为0),其中2l(l=π/ω)2l(l=\pi/\omega)2l(l=π/ω)是基波周期。
如1,sinωx,coskωx....1, sin\omega x,cosk\omega x....1,sinωx,coskωx....
举个例子:
s=∫−llsinpωtsinqωtdt=∫−llcos(p−q)ωt−sin(p+q)ωtdt若p≠q,则有s=1(p−q)ωsin(p−q)ωt∣−ll+1(p+q)ωcos(p+q)ωt∣−ll=0若p=q,则有s=∫−lldt=2l\begin{aligned} &s=\int_{-l}^l \sin p\omega t\sin q\omega t dt\\ =&\int_{-l}^l \cos (p-q)\omega t-\sin(p+q)\omega t dt \\ \end{aligned}\\ 若p\ne q,则有\\ s = \left.\frac{1}{(p-q)\omega}\sin (p-q)\omega t \right|_{-l}^{l} +\left.\frac{1}{(p+q)\omega}\cos (p+q)\omega t \right|_{-l}^{l} = 0 若p=q,则有\\ s = \int_{-l}^ldt=2l =s=∫−llsinpωtsinqωtdt∫−llcos(p−q)ωt−sin(p+q)ωtdt若p=q,则有s=(p−q)ω1sin(p−q)ωt−ll+(p+q)ω1cos(p+q)ωt−ll=0若p=q,则有s=∫−lldt=2l - 函数展开成傅里叶级数
设f(x)f(x)f(x)是以2π2\pi2π为周期的函数,且能展开成三角函数
f(x)=a02+∑n=1∞ancosnx+bnsinnxf(x)=\frac{a_0}{2}+\sum_{n=1}^\infin a_n\cos n x+b_n \sin nxf(x)=2a0+n=1∑∞ancosnx+bnsinnx那么改怎么求取各个系数呢?
先求a0a_0a0,两边同时在[−π,π][-\pi, \pi][−π,π]上积分得到
∫−ππf(x)dx=∫−ππa02dx+∫−ππ∑n=1∞(ancosnx+bnsinnx)dx\int_{-\pi}^{\pi}f(x)dx=\int_{-\pi}^{\pi} \frac{a_0}{2}dx+\int_{-\pi}^{\pi}\sum_{n=1}^\infin (a_n\cos n x+b_n \sin nx)dx∫−ππf(x)dx=∫−ππ2a0dx+∫−ππn=1∑∞(ancosnx+bnsinnx)dx根据三角函数的正交性可知,等式右边积分的第二项为0,故
a0=1π∫−ππf(x)dxa_0=\frac{1}{\pi}\int_{-\pi}^{\pi}f(x)dxa0=π1∫−ππf(x)dx
为了求取ana_nan,等式两边同时乘以cosnx\cos nxcosnx,并在[−π,π][-\pi, \pi][−π,π]上进行积分,得到
∫−ππf(x)cosnxdx=∫−ππa02cosnxdx+∫−ππ∑n=1∞(ancosnx+bnsinnx)cosnxdx=∫−ππancos2nxdx=∫−ππan2dx=πan⟹an=1π∫−ππf(x)cosnxdx同理,bn=1π∫−ππf(x)sinnxdx\begin{aligned} &\int_{-\pi}^{\pi}f(x)\cos nxdx\\ =&\int_{-\pi}^{\pi} \frac{a_0}{2}\cos nxdx +\int_{-\pi}^{\pi}\sum_{n=1}^\infin (a_n\cos n x+b_n \sin nx)\cos nxdx\\ =&\int_{-\pi}^{\pi}a_n \cos^2 nxdx\\ =&\int_{-\pi}^{\pi}\frac{a_n}{2}dx\\ =&\pi a_n\\ \implies a_n=&\frac 1{\pi}\int_{-\pi}^{\pi}f(x)\cos nxdx\\ 同理, b_n=&\frac 1{\pi}\int_{-\pi}^{\pi}f(x)\sin nxdx\\ \end{aligned}\\ ====⟹an=同理,bn=∫−ππf(x)cosnxdx∫−ππ2a0cosnxdx+∫−ππn=1∑∞(ancosnx+bnsinnx)cosnxdx∫−ππancos2nxdx∫−ππ2andxπanπ1∫−ππf(x)cosnxdxπ1∫−ππf(x)sinnxdx - 三角级数收敛定理(狄利克雷充分条件):
设f(x)f(x)f(x)是周期为2π2\pi2π的周期函数,如果它满足:
(1)在一个周期内连续,或者只有有限个第一类间断点;
(2)在一个周期内至多只有有限个极值点;
那么f(x)的傅里叶级数收敛,并且:
当x是f(x)f(x)f(x)的连续点时,级数收敛于f(x)f(x)f(x);
当x是f(x)f(x)f(x)的间断点时,级数收敛于1/2(f(x−)+f(x+))1/2(f(x^-)+f(x^+))1/2(f(x−)+f(x+)) - 一般周期函数的傅里叶级数
设一般周期函数具有周期T=2lT=2lT=2l,则可以写成傅里叶级数
f(x)=a02+∑n=1∞ancosnπlx+bnsinnπlxan=1l∫−llf(x)cosnπlxdxbn=1l∫−llf(x)sinnπlxdxf(x)=\frac{a_0}{2}+\sum_{n=1}^\infin a_n\cos \frac{n\pi}{l}x+b_n\sin \frac{n\pi}{l}x\\ a_n=\frac 1 l \int_{-l}^{l}f(x)\cos \frac{n\pi}{l}xdx\\ b_n=\frac 1 l \int_{-l}^{l}f(x)\sin \frac{n\pi}{l}xdx f(x)=2a0+n=1∑∞ancoslnπx+bnsinlnπxan=l1∫−llf(x)coslnπxdxbn=l1∫−llf(x)sinlnπxdx - 傅里叶级数的复数形式
周期为2l2l2l的函数的傅里叶变换
f(x)=a02+∑n=1∞ancosnπlx+bnsinnπlxf(x)=\frac{a_0}{2}+\sum_{n=1}^\infin a_n\cos \frac{n\pi}{l}x+b_n\sin \frac{n\pi}{l}x\\ f(x)=2a0+n=1∑∞ancoslnπx+bnsinlnπx
根据欧拉公式
cosx=exi+e−xi2,sinx=−exi−e−xi2i\cos x = \frac{e^{xi}+e^{-xi}}{2}, \sin x=-\frac{e^{xi}-e^{-xi}}{2}i cosx=2exi+e−xi,sinx=−2exi−e−xii
带入上式得到
f(x)=a02+∑n=1∞an−bni2enπxil+an+bni2e−nπxilf(x)=\frac{a_0}{2}+\sum_{n=1}^\infin \frac{a_n-b_ni}{2}e^{\frac{n\pi xi}{l}}+ \frac{a_n+b_ni}{2}e^{-\frac{n\pi xi}{l}} f(x)=2a0+n=1∑∞2an−bnielnπxi+2an+bnie−lnπxi
令cn=an−bni2,dn=an+bni2c_n= \frac{a_n-b_ni}{2}, d_n= \frac{a_n+b_ni}{2}cn=2an−bni,dn=2an+bni,则对两边同时乘一个量,同时做积分,根据虚指数函数的正交性
∫−llf(x)e−nπxildx=∫−lla02e−nπxildx+∫−ll(∑n=1∞an−bni2enπxil+an+bni2e−nπxil)e−nπxildx=∫−llcndx=2lcn⟹cn=12l∫−llf(x)e−nπxildx类似dn=12l∫−llf(x)e−nπxildx合并可得f(x)=∑−∞∞cnenπxil其中cn=∫−llf(x)e−nπxildx\begin{aligned} &\int_{-l}^lf(x)e^{-\frac{n\pi xi}{l}}dx\\ =&\int_{-l}^l\frac{a_0}{2}e^{-\frac{n\pi xi}{l}}dx +\int_{-l}^l\left(\sum_{n=1}^\infin \frac{a_n-b_ni}{2}e^{\frac{n\pi xi}{l}} +\frac{a_n+b_ni}{2}e^{-\frac{n\pi xi}{l}}\right)e^{-\frac{n\pi xi}{l}}dx\\ =&\int_{-l}^{l}c_ndx\\ =&2lc_n\\ \implies c_n=&\frac{1}{2l}{\int_{-l}^lf(x)e^{-\frac{n\pi xi}{l}}dx}\\ 类似d_n=&\frac{1}{2l}{\int_{-l}^lf(x)e^{-\frac{n\pi xi}{l}}dx}\\ 合并可得\\ f(x)=\sum_{-\infin}^{\infin}c_ne^\frac{n\pi xi}{l}\\ 其中c_n=\int_{-l}^lf(x)e^{-\frac{n\pi xi}{l}}dx \end{aligned}\\ ===⟹cn=类似dn=合并可得f(x)=−∞∑∞cnelnπxi其中cn=∫−llf(x)e−lnπxidx∫−llf(x)e−lnπxidx∫−ll2a0e−lnπxidx+∫−ll(n=1∑∞2an−bnielnπxi+2an+bnie−lnπxi)e−lnπxidx∫−llcndx2lcn2l1∫−llf(x)e−lnπxidx2l1∫−llf(x)e−lnπxidx
能不能直接通过指数表达式展开成指数形式,而不通过三角级数间接转换?